ಬಯೋಟ್-ಸಾವರ್ಟ್ ಕಾನೂನು ಮತ್ತು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪರಿಚಲನೆಯ ಪ್ರಮೇಯ

1820 ರಲ್ಲಿ, ಫ್ರೆಂಚ್ ವಿಜ್ಞಾನಿಗಳಾದ ಜೀನ್-ಬ್ಯಾಪ್ಟಿಸ್ಟ್ ಬಯೋಟ್ ಮತ್ತು ಫೆಲಿಕ್ಸ್ ಸವಾರ್ಡ್, ನೇರ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಗಳನ್ನು ಅಧ್ಯಯನ ಮಾಡಲು ಜಂಟಿ ಪ್ರಯೋಗಗಳ ಸಂದರ್ಭದಲ್ಲಿ, ವಾಹಕದ ಮೂಲಕ ಹರಿಯುವ ನೇರ ಪ್ರವಾಹದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯನ್ನು ವಾಹಕದ ಪರಿಣಾಮವಾಗಿ ಪರಿಗಣಿಸಬಹುದು ಎಂದು ನಿಸ್ಸಂದಿಗ್ಧವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಿದರು. ಪ್ರಸ್ತುತದೊಂದಿಗೆ ಈ ತಂತಿಯ ಎಲ್ಲಾ ವಿಭಾಗಗಳ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕ್ರಿಯೆ. ಇದರರ್ಥ ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ತತ್ವವನ್ನು (ಕ್ಷೇತ್ರಗಳ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ತತ್ವ) ಪಾಲಿಸುತ್ತದೆ.

DC ತಂತಿಗಳ ಗುಂಪಿನಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಈ ಕೆಳಗಿನವುಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿದೆ ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ಅದರ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಪ್ರತಿ ವಾಹಕದಿಂದ ಪ್ರತ್ಯೇಕವಾಗಿ ರಚಿಸಲಾದ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್‌ಗಳ ವೆಕ್ಟರ್ ಮೊತ್ತ ಎಂದು ವ್ಯಾಖ್ಯಾನಿಸಲಾಗಿದೆ. ಅಂದರೆ, ಡೈರೆಕ್ಟ್ ಕರೆಂಟ್ ಕಂಡಕ್ಟರ್ನ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಬಿ ಅನ್ನು ಡಿಬಿ ಎಲಿಮೆಂಟರಿ ಇಂಡಕ್ಷನ್‌ಗಳ ವೆಕ್ಟರ್ ಮೊತ್ತದಿಂದ ತಕ್ಕಮಟ್ಟಿಗೆ ಪ್ರತಿನಿಧಿಸಬಹುದು.

ನೇರ ವಿದ್ಯುತ್ ವಾಹಕದ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ವಿಭಾಗವನ್ನು ಪ್ರತ್ಯೇಕಿಸಲು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಅವಾಸ್ತವಿಕವಾಗಿದೆ, ಏಕೆಂದರೆ ಡಿಸಿ. ಯಾವಾಗಲೂ ಮುಚ್ಚಲಾಗಿದೆ.ಆದರೆ ತಂತಿಯಿಂದ ರಚಿಸಲಾದ ಒಟ್ಟು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ನೀವು ಅಳೆಯಬಹುದು, ಅಂದರೆ, ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತಂತಿಯ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಭಾಗಗಳಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುತ್ತದೆ.

ಹೀಗಾಗಿ, ಬಯೋಟ್-ಸೋವರ್‌ನ ನಿಯಮವು ವಾಹಕದ ವಿಭಾಗದ (ತಿಳಿದಿರುವ ಉದ್ದ dl) ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ B ಯ ಮೌಲ್ಯವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲು ನಿಮಗೆ ಅನುಮತಿಸುತ್ತದೆ ನೇರ ಪ್ರವಾಹ I ನೊಂದಿಗೆ, ವಾಹಕದ ಈ ವಿಭಾಗದಿಂದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದೂರದಲ್ಲಿ r ಮತ್ತು a ಆಯ್ದ ವಿಭಾಗದಿಂದ ವೀಕ್ಷಣೆಯ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ದಿಕ್ಕನ್ನು (ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕಿನ ನಡುವಿನ ಕೋನದ ಸೈನ್ ಮೂಲಕ ಮತ್ತು ವಾಹಕದ ವಿಭಾಗದಿಂದ ವಾಹಕದ ಬಳಿ ಇರುವ ಜಾಗದಲ್ಲಿ ಪರೀಕ್ಷಿಸಿದ ಬಿಂದುವಿಗೆ ಹೊಂದಿಸಲಾಗಿದೆ):

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಬಲಗೈ ಸ್ಕ್ರೂ ಅಥವಾ ಗಿಂಬಲ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಸುಲಭವಾಗಿ ನಿರ್ಧರಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಎಂದು ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಸ್ಥಾಪಿಸಲಾಗಿದೆ: ಅದರ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ಸಮಯದಲ್ಲಿ ಗಿಂಬಲ್‌ನ ಅನುವಾದ ಚಲನೆಯ ದಿಕ್ಕು ತಂತಿಯಲ್ಲಿನ ನೇರ ಪ್ರವಾಹ I ದ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಹೊಂದಿಕೆಯಾದರೆ, ನಂತರ ಗಿಂಬಲ್ ಹ್ಯಾಂಡಲ್ನ ತಿರುಗುವಿಕೆಯ ದಿಕ್ಕು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಪ್ರವಾಹದಿಂದ ಉತ್ಪತ್ತಿಯಾಗುವ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ ಬಿ ದಿಕ್ಕನ್ನು ನಿರ್ಧರಿಸುತ್ತದೆ.

ನೇರ ಪ್ರವಾಹ-ಸಾಗಿಸುವ ತಂತಿಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರ, ಹಾಗೆಯೇ ಅದಕ್ಕೆ ಜೈವಿಕ-ಸಾವರ್ಟ್‌ನ ನಿಯಮದ ಅನ್ವಯದ ವಿವರಣೆಯನ್ನು ಚಿತ್ರದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ:

ಆದ್ದರಿಂದ, ನಾವು ಒಟ್ಟುಗೂಡಿಸಿದರೆ, ಅಂದರೆ, ಒಟ್ಟು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಸ್ಥಿರ ವಿದ್ಯುತ್ ವಾಹಕದ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಸಣ್ಣ ವಿಭಾಗಗಳ ಕೊಡುಗೆಯನ್ನು ಸೇರಿಸಿದರೆ, ಅದರಿಂದ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ತ್ರಿಜ್ಯ R ನಲ್ಲಿ ಪ್ರಸ್ತುತ ವಾಹಕದ ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವ ಸೂತ್ರವನ್ನು ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ. .

ಅದೇ ರೀತಿಯಲ್ಲಿ, ಬಯೋ-ಸವಾರ್ಡ್‌ನ ನಿಯಮವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ನೀವು ವಿಭಿನ್ನ ಸಂರಚನೆಗಳ ನೇರ ಪ್ರವಾಹಗಳಿಂದ ಮತ್ತು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿನ ಕೆಲವು ಹಂತಗಳಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್‌ಗಳನ್ನು ಲೆಕ್ಕ ಹಾಕಬಹುದು, ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್‌ನ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿರುವ ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ಪ್ರಸ್ತುತದೊಂದಿಗೆ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಲಾಗುತ್ತದೆ ಕೆಳಗಿನ ಸೂತ್ರ:

ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಗಿಂಬಲ್ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ ಸುಲಭವಾಗಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು, ಈಗ ಮಾತ್ರ ಗಿಂಬಲ್ ಅನ್ನು ಮುಚ್ಚಿದ ಪ್ರವಾಹದ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ತಿರುಗಿಸಬೇಕು ಮತ್ತು ಗಿಂಬಲ್‌ನ ಮುಂದಕ್ಕೆ ಚಲಿಸುವಿಕೆಯು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್‌ನ ದಿಕ್ಕನ್ನು ತೋರಿಸುತ್ತದೆ.

ಉತ್ಪಾದಿಸುವ ಕ್ಷೇತ್ರದಿಂದ ನೀಡಲಾದ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಸಂರಚನೆಯ ಸಮ್ಮಿತಿಯನ್ನು ನಾವು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡರೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರಕ್ಕೆ ಸಂಬಂಧಿಸಿದಂತೆ ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ ಲೆಕ್ಕಾಚಾರಗಳನ್ನು ಸರಳಗೊಳಿಸಬಹುದು. ಇಲ್ಲಿ ನೀವು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪರಿಚಲನೆಯ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಬಳಸಬಹುದು (ಎಲೆಕ್ಟ್ರೋಸ್ಟಾಟಿಕ್ಸ್ನಲ್ಲಿ ಗಾಸ್ ಪ್ರಮೇಯದಂತೆ). "ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ಪರಿಚಲನೆ" ಎಂದರೇನು?

ನಾವು ಬಾಹ್ಯಾಕಾಶದಲ್ಲಿ ಅನಿಯಂತ್ರಿತ ಆಕಾರದ ಒಂದು ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಮುಚ್ಚಿದ ಲೂಪ್ ಅನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ ಮತ್ತು ಅದರ ಪ್ರಯಾಣದ ಧನಾತ್ಮಕ ದಿಕ್ಕನ್ನು ಷರತ್ತುಬದ್ಧವಾಗಿ ಸೂಚಿಸೋಣ. ಈ ಲೂಪ್‌ನ ಪ್ರತಿಯೊಂದು ಬಿಂದುವಿಗೆ, ಆ ಹಂತದಲ್ಲಿ ಲೂಪ್‌ಗೆ ಟ್ಯಾಂಜೆಂಟ್‌ನಲ್ಲಿ ನೀವು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ B ಯ ಪ್ರೊಜೆಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ಕಾಣಬಹುದು. ನಂತರ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯ ಎಲ್ಲಾ ವಿಭಾಗಗಳ ಪ್ರಾಥಮಿಕ ಉದ್ದಗಳಿಂದ ಈ ಪ್ರಮಾಣಗಳ ಉತ್ಪನ್ನಗಳ ಮೊತ್ತವು ಈ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ B ಯ ಪರಿಚಲನೆಯಾಗಿದೆ:

ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಇಲ್ಲಿ ಸಾಮಾನ್ಯ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ರಚಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ಪ್ರವಾಹಗಳು ಪರಿಗಣನೆಯಡಿಯಲ್ಲಿ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಅನ್ನು ಭೇದಿಸಬಹುದು, ಅಥವಾ ಅವುಗಳಲ್ಲಿ ಕೆಲವು ಅದರ ಹೊರಗಿರಬಹುದು. ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯದ ಪ್ರಕಾರ: ಮುಚ್ಚಿದ ಲೂಪ್‌ನಲ್ಲಿ ನೇರ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ B ಯ ಪರಿಚಲನೆಯು ಲೂಪ್ ಅನ್ನು ಭೇದಿಸುವ ಎಲ್ಲಾ ನೇರ ಪ್ರವಾಹಗಳ ಮೊತ್ತದಿಂದ ಕಾಂತೀಯ ಸ್ಥಿರವಾದ Mu0 ನ ಉತ್ಪನ್ನಕ್ಕೆ ಸಂಖ್ಯಾತ್ಮಕವಾಗಿ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಈ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು 1826 ರಲ್ಲಿ ಆಂಡ್ರೆ ಮೇರಿ ಆಂಪಿಯರ್ ರೂಪಿಸಿದರು:

ಮೇಲಿನ ಚಿತ್ರವನ್ನು ಪರಿಗಣಿಸಿ. ಇಲ್ಲಿ, I1 ಮತ್ತು I2 ಪ್ರವಾಹಗಳು ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ ಅನ್ನು ಭೇದಿಸುತ್ತವೆ, ಆದರೆ ಅವು ವಿಭಿನ್ನ ದಿಕ್ಕುಗಳಲ್ಲಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತವೆ, ಅಂದರೆ ಅವುಗಳು ಷರತ್ತುಬದ್ಧವಾಗಿ ವಿಭಿನ್ನ ಚಿಹ್ನೆಗಳನ್ನು ಹೊಂದಿವೆ.ಧನಾತ್ಮಕ ಚಿಹ್ನೆಯು ಪ್ರಸ್ತುತವನ್ನು ಹೊಂದಿರುತ್ತದೆ, ಅದರ ದಿಕ್ಕು ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ (ಮೂಲ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ) ಆಯ್ದ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ನ ಬೈಪಾಸ್ನ ದಿಕ್ಕಿನೊಂದಿಗೆ ಸೇರಿಕೊಳ್ಳುತ್ತದೆ. ಈ ಪರಿಸ್ಥಿತಿಯಲ್ಲಿ, ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯವು ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತದೆ:

ಸಾಮಾನ್ಯವಾಗಿ, ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ B ಯ ಪರಿಚಲನೆಗೆ ಪ್ರಮೇಯವು ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಸೂಪರ್ಪೋಸಿಷನ್ ತತ್ವ ಮತ್ತು ಬಯೋಟ್-ಸಾವರ್ಡ್ ನಿಯಮದಿಂದ ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ.

ಉದಾಹರಣೆಗೆ, ನೇರ ವಿದ್ಯುತ್ ವಾಹಕದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ಸೂತ್ರವನ್ನು ನಾವು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ. ವೃತ್ತದ ರೂಪದಲ್ಲಿ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯನ್ನು ಆಯ್ಕೆ ಮಾಡೋಣ, ಅದರ ಮಧ್ಯದ ಮೂಲಕ ಈ ತಂತಿ ಹಾದುಹೋಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ತಂತಿಯು ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಯ ಸಮತಲಕ್ಕೆ ಲಂಬವಾಗಿರುತ್ತದೆ.

ಹೀಗೆ ವೃತ್ತದ ಕೇಂದ್ರವು ನೇರವಾಗಿ ವಾಹಕದ ಮಧ್ಯಭಾಗದಲ್ಲಿದೆ, ಅಂದರೆ ವಾಹಕದಲ್ಲಿ. ಚಿತ್ರವು ಸಮ್ಮಿತೀಯವಾಗಿರುವುದರಿಂದ, ವೆಕ್ಟರ್ B ಅನ್ನು ವೃತ್ತಕ್ಕೆ ಸ್ಪರ್ಶವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲಾಗುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ಸ್ಪರ್ಶದ ಮೇಲಿನ ಅದರ ಪ್ರಕ್ಷೇಪಣವು ಎಲ್ಲೆಡೆ ಒಂದೇ ಆಗಿರುತ್ತದೆ ಮತ್ತು ವೆಕ್ಟರ್ B ನ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ. ಪರಿಚಲನೆಯ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ:

ಆದ್ದರಿಂದ, ನೇರ ಪ್ರವಾಹದೊಂದಿಗೆ ನೇರ ವಾಹಕದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯ ಸೂತ್ರವು ಅನುಸರಿಸುತ್ತದೆ (ಈ ಸೂತ್ರವನ್ನು ಈಗಾಗಲೇ ಮೇಲೆ ನೀಡಲಾಗಿದೆ). ಅಂತೆಯೇ, ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಬಳಸಿಕೊಂಡು, ಕ್ಷೇತ್ರ ರೇಖೆಗಳ ಚಿತ್ರವನ್ನು ದೃಶ್ಯೀಕರಿಸಲು ಸುಲಭವಾದ ಸಮ್ಮಿತೀಯ DC ಸಂರಚನೆಗಳ ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್‌ಗಳನ್ನು ಸುಲಭವಾಗಿ ಕಂಡುಹಿಡಿಯಬಹುದು.

ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯದ ಅನ್ವಯದ ಪ್ರಾಯೋಗಿಕವಾಗಿ ಪ್ರಮುಖ ಉದಾಹರಣೆಯೆಂದರೆ ಟೊರೊಯ್ಡಲ್ ಇಂಡಕ್ಟರ್ ಒಳಗೆ ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವನ್ನು ಕಂಡುಹಿಡಿಯುವುದು.

ಡೋನಟ್-ಆಕಾರದ ರಟ್ಟಿನ ಚೌಕಟ್ಟಿನ ಮೇಲೆ ಸುತ್ತಿನಲ್ಲಿ ಸುತ್ತಿನಲ್ಲಿ ಸುತ್ತಿನಲ್ಲಿ ಟೊರೊಯ್ಡಲ್ ಕಾಯಿಲ್ ಗಾಯವಿದೆ ಎಂದು ಭಾವಿಸೋಣ, ತಿರುವುಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ N. ಈ ಸಂರಚನೆಯಲ್ಲಿ, ಕಾಂತೀಯ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ರೇಖೆಗಳು ಡೋನಟ್‌ನೊಳಗೆ ಸುತ್ತುವರಿಯಲ್ಪಟ್ಟಿರುತ್ತವೆ ಮತ್ತು ಆಕಾರದಲ್ಲಿ ಕೇಂದ್ರೀಕೃತ (ಪರಸ್ಪರ) ವಲಯಗಳಾಗಿವೆ. .

ನೀವು ಡೋನಟ್ನ ಆಂತರಿಕ ಅಕ್ಷದ ಉದ್ದಕ್ಕೂ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ನ ದಿಕ್ಕಿನಲ್ಲಿ ನೋಡಿದರೆ, ಪ್ರವಾಹವು ಎಲ್ಲೆಡೆ ಪ್ರದಕ್ಷಿಣಾಕಾರವಾಗಿ ನಿರ್ದೇಶಿಸಲ್ಪಡುತ್ತದೆ (ಗಿಂಬಲ್ ನಿಯಮದ ಪ್ರಕಾರ). ಸುರುಳಿಯೊಳಗೆ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ರೇಖೆಗಳಲ್ಲಿ ಒಂದನ್ನು (ಕೆಂಪು ಬಣ್ಣದಲ್ಲಿ ತೋರಿಸಲಾಗಿದೆ) ಪರಿಗಣಿಸಿ ಮತ್ತು ಅದನ್ನು ತ್ರಿಜ್ಯದ ವೃತ್ತಾಕಾರದ ಲೂಪ್ ಆಗಿ ಆಯ್ಕೆಮಾಡಿ. ನಂತರ ನಿರ್ದಿಷ್ಟ ಸರ್ಕ್ಯೂಟ್ಗಾಗಿ ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಈ ಕೆಳಗಿನಂತೆ ಬರೆಯಲಾಗಿದೆ:

ಮತ್ತು ಸುರುಳಿಯೊಳಗಿನ ಕ್ಷೇತ್ರದ ಕಾಂತೀಯ ಪ್ರಚೋದನೆಯು ಇದಕ್ಕೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ:

ತೆಳುವಾದ ಟೊರೊಯ್ಡಲ್ ಕಾಯಿಲ್‌ಗಾಗಿ, ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಅದರ ಸಂಪೂರ್ಣ ಅಡ್ಡ-ವಿಭಾಗದ ಮೇಲೆ ಬಹುತೇಕ ಏಕರೂಪವಾಗಿರುತ್ತದೆ, ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಉದ್ದದ ತಿರುವುಗಳ ಸಂಖ್ಯೆಯನ್ನು ಗಣನೆಗೆ ತೆಗೆದುಕೊಂಡು ಅನಂತ ಉದ್ದದ ಸೊಲೀನಾಯ್ಡ್‌ನಂತೆ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್‌ಗೆ ಅಭಿವ್ಯಕ್ತಿಯನ್ನು ಬರೆಯಲು ಸಾಧ್ಯವಿದೆ - ಎನ್:

ಆಯಸ್ಕಾಂತೀಯ ಕ್ಷೇತ್ರವು ಸಂಪೂರ್ಣವಾಗಿ ಒಳಗಿರುವ ಅನಂತ ಉದ್ದವಾದ ಸೊಲೆನಾಯ್ಡ್ ಅನ್ನು ಈಗ ಪರಿಗಣಿಸಿ. ಆಯ್ದ ಆಯತಾಕಾರದ ಬಾಹ್ಯರೇಖೆಗೆ ನಾವು ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯವನ್ನು ಅನ್ವಯಿಸುತ್ತೇವೆ.

ಇಲ್ಲಿ ಮ್ಯಾಗ್ನೆಟಿಕ್ ಇಂಡಕ್ಷನ್ ವೆಕ್ಟರ್ 2 ನೇ ಬದಿಯಲ್ಲಿ ಮಾತ್ರ ಶೂನ್ಯವಲ್ಲದ ಪ್ರೊಜೆಕ್ಷನ್ ಅನ್ನು ನೀಡುತ್ತದೆ (ಅದರ ಉದ್ದವು L ಗೆ ಸಮಾನವಾಗಿರುತ್ತದೆ). n ಪ್ಯಾರಾಮೀಟರ್ ಅನ್ನು ಬಳಸಿ - "ಪ್ರತಿ ಯೂನಿಟ್ ಉದ್ದಕ್ಕೆ ತಿರುವುಗಳ ಸಂಖ್ಯೆ", ನಾವು ಪರಿಚಲನೆ ಪ್ರಮೇಯದ ಅಂತಹ ರೂಪವನ್ನು ಪಡೆಯುತ್ತೇವೆ, ಇದು ಅಂತಿಮವಾಗಿ ಮಲ್ಟಿಟಾನ್‌ಕಾಯ್ ಟೊರೊಯ್ಡಲ್ ಕಾಯಿಲ್‌ನ ಅದೇ ರೂಪಕ್ಕೆ ಕಡಿಮೆಯಾಗುತ್ತದೆ: